ДОСЛІДЖЕННЯ МОЛЕКУЛЯРНОЇ І СПІНОВОЇ ДИНАМІКИ В ОРГАНІЧНИХ ТВЕРДИХ ЦІЛАХ ЗА ДОПОМОГОЮ 2D - PDF

ЕКСПЕРТИ З ОЛЕКУЛЯРНОЇ І СПІНОВОЇ ДИНАЙКИ В ОРГАНІЧНИХ ТВЕРДИХ ТІЛАХ ITTELS D І 1DASNRETHODS КУЛЬТУРНИЙ ГАБІЛІТАЦІЙНИЙ СКРИПТ для отримання вченого ступеня docor rerum nauralum hablausschen (д-р реф. На. вип. н. Делеф Ріхер, народився 13 1960 в Шкопау Гуачер: професор Хорс Шнедер, Галле Професор Дір Чел, Лепцг Проф. Хрсан Ягер, Єна Галле (Заале), 11 липня 000

динаміки

= A (w) A (w) D (w) D (w) A (w) D (w) D (w) A (w) [1 1 1 1] [1 1 1 1] Це вимога, але де так званий Процедура STATESHABERKORN [Sae8], що робить можливим: de conden Daenfles (екв. (.1) і (.)) Додаються негайно, але замість цього запускається n FOURIERransformer, якщо потрібно фазовий коректор і де уявний D (w) встановлений на 0, комбнер, а потім обв’язати 1 ФУРІЄ Трансформатор: 1 1 wb T SIN wb T 1 = wa 1 1 = wa 1 COS fd (,) cos () ee fd (,) sn () ee ß ß 1 1 TT a1 e [AD] a1 e [AD] cos (w) (w) (w) sn (w) (w) (w) ß ß 1 1 TT (w) cos (wa 1) (w) sn (wa 1) A e A e 1 wa1 T Þ A (w) ee Ü ß A (w) A (w) D (w). [1 1 1 1] (.7) Ця процедура пов’язана з роумінгом даних після першого FT, який може бути показаний у схемі sch gu. На рис. 5 перша комірка означає 1 залежний спектр COS та SINDaensazes після першого FT та фазової корекції n w (реальний та уявний спектри в кожному випадку). Resulerende Daensaz wrd m з'єднання обтягує 1 трансформатором і n w 1 фазовим коректором. Рис. 5: DaaRoung для процедури HATERKORN STATES Було б непогано, щоб для досвіду AS використовувались більш модифіковані процедури STATESHABERKORN з експериментами (Розділ 3.1). 8-й

Більш складні біржові проходи, напр. для спільного відображення молекулярного та SpnDynamk, n розділ 6 dskuer. Важливо, щоб рівняння (.8) (.15) проілюстровані міркування стосуються також D та 1DASexauschexpermene, але підпрограми S j sch тоді спрощуються від hergesellen, для випадку Sascher NREexpermene стосуються Беспелена. 11

.3 напруга зсуву (AS) Тоді як n рідини немає. Для I = ½ сердечників і зникаючих муфт напруги де розвивається загострення відповідно до рівняння (.5) Частотну частоту w 0 sso (хімічний зсув соропи) можна описати як залежну від резонансної частоти для випадку частоти wr/на обертається зразок. Рівняння (.5), отже, має бути modfzer, щоб: (') d' w ò T w s 0 so o fd () = e e e T () (0) = e w0 e so e e s * (R) (). º e T w0 e so ffs FF wgg (.16) De z-залежна резонансна частота w () s, задана [ehr76, Luz9] w () w C cos (wg) S sn (wg) C cos (wg) S sn (wg ) = 0 (1 R 1 RRR) C 1 3 1 1 sn cos sn cos 3 cos sn sn ì é ù = í (33 so) (11) 1 () (13 3) к ú 3î ë û S 1 ü ssbssasabsasa bý ìé ù = í (s s11) sn a s1cos a cos b (s13sn як ê ú 3 cos a) 3îë û C 3 1 sn cos sn sn cos sn cos ì é ù 1 = í (33 so) (11) 1 (13 3) ê ú 3 î ë û 1 éé ù 1 = í (11) 1 (13 3) ê ú 3 îë û S ü ssbssasabsasa bý sn ü bý ü ss sna s cos a sn bs sn as cos a cos bý . þ þ þ (.17) де кут EULER a, b, g для орієнтування обраної системи координації (olekülsysem, S) пов’язаний із системою, підключеною до ASRoor (рис. 7). De sj snd de Рис. 7: Релаон між зовнішнім агнефельдом, ASRoor і тензором анзоропного хімічного зсуву 1

Елементи тензора анзоропного хімічного зсуву, показані в S. De Darsellung mels ffunkonen n Eq. (.16) був дуже добре встановлений Ернгом [Ehr76] і Ha sch в описі Хеора ASexpermene для випадку ct та зникаючої dpolar і spn зв'язку. В аргументі функціоналів з'являється лише залежність від wr та кута g. Крім того, для зразка енро-соропи (зразка порошку) слід визначити, використовуючи три кути EULER a, b, g. З рівняння (.16) та (.17) показують, що f funcons perodsch m частоти AS та складні експоненціальні funcons: f (p N x) = f (x) ff * (x) (x) = 1. (.18) Не враховуючи овець дфункону: 0 p 1 f (x) = dj d (J x) f (J) ò p 1 pp ò d (x) d J = = 0 () = 1 J d J x å e N (Jx) (.19) показати sch gu de Egenschaf enes ASSpekrums: AS () (')' wd ò T w 0 s so 0 T w 0 s so * = eee º eeff RT w0sso * = eefd R f (g ) qd (qwg) (q ò) (g) (wg) T w0sso * q wr g = eef (g) dq eeef (q ò å). (.0) Коефіцієнт p опущений у Weeren. Далі проводили Інеграон для плавлення порошку над кутом g. ahemasch densch до цього s de шляхом розробки f funcon, що звужує відведення Inegraon над кутом q, що не має фізичної значимості. dg ò ¾¾¾ T w0sso wr e e e d e g f * () d e q = å g g q f (q ò ò) T w0sso wr * º e e åe F F 13

ån ån ån å RS = COS SIN = ee I RS RS R1 NR DAS RS = COS SIN = ee I RS RS RN 1 R exra1 TR = COS SIN = ee I TR TR R1 NR exra TR = COS SIN = ee I TR TR R1 NR DAS N wwwwwww w. (.6) Для de Inensätze I * de Indces N. j були пропущені. I DAS можна розрахувати за допомогою Додатка А1; для I exra * можна вивести відповідні вирази. Помітні хімічні зміни та відходи також були опущені для огляду. Результати експериментально записаних експериментів можна представити наступним чином (див. Рис. 1): å å å RS 1 1 wr N 1 wr DAS exra1 = () = () N COS RS RS ee II RS 1 1 wr1 NwR DAS exra1 = () = () N SIN RS RS ee II TR 1 1 wr1 NwR exra DAS = () = () N COS TR TRee II TR 1 1 wr1 NwR exra DAS = () = () ån SIN TR TR ee I I. (.7) Дані про розмір першого оленя з рис. 1 розраховувались таким чином. Рис. 11: Роумінг даних DAS для більш сучасної процедури STATESHABERKORN Відповідно до рівняння (.6) erb sch de öglchke, генерувати за допомогою Kombnaon ½ (RS TR) enen COSDaensaz та (RS TR)/() enen SINDaensaz та застосовувати процедуру STATESHABERKORN: 18

Рис. 39: Smulere Dynamsche ASSpekra від DS для різних діапазонів стрибків та частотних частот ASRoaons De Summaon n Eq. (.5) повинен виконуватися над індексами станів, j, g, а також над де des ssb s n, m. Порожні пробіли включають в себе геореш. Numersch s des naürlch nch можливий, а також nch nög, оскільки для великих n, m de arxelemene FLOQUET Hamlonans H F (Eq. (.51)) зникають. Розрахунок для розрахунку динамічних спектрів ASS, пропорційних 3-му поенсу діапазону значень параметрів n і m. Показано, що трудомісткі процедури потребують великої кількості складних виразок n Eq. (.5) snd і менше de лише для кожного регулювання порошку надзвичайно необхідна дагональна настройка H F. Зараз виникла проблема пошуку розумного компромісу щодо діапазону параметрів n, m. Тож нехай мітла на рукоятці m різних рекламних ділянок параметрів n, m обчислених спектрів. На рис. 40 наведені такі розрахунки для оленя зі Спрунгрена k. Співвідношення Ds/n R відображає суму Bespel e приблизно 5. Здавалося б, збіжність спектрів залежить від діапазону стрибків, а пізніше від n, m »Ds/n R. Ds/n R enr. Протягом m випадку c 100 мс незначний, але при короткому шзені τ m ms призводить до піків Арефака m DASSpekrum. 67

A1: DAS, Експерти по Roorsynchronseres [DeJong84] Де Комбнаон з двох реальних експериментів досяг успіху як AnEcho COS SIN, внаслідок чого слід застосовувати процедуру HABERKORN ДЕРЖАВ (рівняння 7). D/RS, j (1,) 1 j T 0 so1 * jj ωσ T ωσ 0 so * R 1 R 1 R m R 1 R m R = eef (γ) f (ω γ) eef (ω ω τ γ) f (ω ω τ ω γ) Перша частина рівняння відповідає комплексному сигналу нерозривно перед schze, друга частина нижньому FID. Введення роорсинхронного schze τ m = NTR та δфунконів (див. Рівняння 19) та їх розвиток у ряді Фур'є (див. Рівняння 19) призводить до: RS: ωr τm = π N 1 T j ωσ 0 so1 * jj ωσ 0 so * R 1 R 1 R 1 R = eef (γ) f (ω γ) ef (ω γ) f (ω ω γ) 1 T j ωσ 0 so1 ωσ 0 so * jj * γ ϑδ ϑ ω R 1 γ ϑ ϑ ϑ ωr = eeef () d () f () f () f () 1 T = eej ωσ 0 so1 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so * j = eeef ωσ 0 so * jj * R 1 R ef (γ) dϑδ (ϑω γ) f (ϑ) f (ϑ) dφ δ (φ ϑω) f (φ) (γ) ϑ ωr1 γ j * Nφ Nϑ NωR ϑ ϑ ϑ φ φ N deeef () f ( ) deeef () Виконання γінеграона плавлення порошку та підсумок: dγ 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so ωr1 NωR = eeeee, N γ * j (N) ϑ j * Nφ dγ ef (γ) dϑ ef (ϑ) f ( ϑ) dφ ef (φ) 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so ωr1 NωR jj * NN, N eeeee FF F. De Dskusson des NRSgnals sn розділ 3.1 та рівняння 4 описують. А.

В: DAS, мені зворотні експерименти [Hagem89] Поєднання двох реальних експериментів вдається як відлуння COS SIN, завдяки чому сигнал n періоду еволюції стає складним спряженим. De schze повинен бути синхронним відповідно до умови τ m = N T R 1 м AS Roaon. D/TR, j (1,) 1 T j ωσ 0 so1 j * j ωσ 0 so * R 1 R 1 R m R 1 R m R = eef (γ) f (ω γ) ef (ω ω τ γ) f (ω ω τ ω γ) TR: ωr τm = π N ωr 1 1 T j ωσ 0 so1 j * j ωσ 0 so * R 1 R = eef (γ) f (γ ω) ef (γ) f (ω γ) γ '= γ ωr1 1 T j ωσ 0 so1 j * j ωσ 0 so * γ ω R 1 γ γ ωr 1 ωr γ ωr 1 = eef (') f (') ef (') f (') = e 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so * jj * eef γ dϑδ ϑ ωr1γ f ϑ f ϑ f ϑ ωr 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so * jj * R 1 R 1 T (') (') () () () = eeef (γ ') dϑδ (ϑ ω γ') f (ϑ) f (ϑ) dφ δ (φ ϑω) f (φ) j ωσ 0 so1 ωσ 0 so = eee dγ 'f * j ( γ ') deeef () f () deeef () ϑ ωr1 γ' j * Nφ Nϑ NωR ϑ ϑ ϑ φ φ N 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so ωr1 NωR = eeeee, N dγ ef γ dϑ ef ϑ f ϑ dφ ef φ γ '* j (N) ϑ j * Nφ' (') () () () 1 j T ωσ 0 so1 ωσ 0 so ωr1 NωR jj * NN, N eeeee FF F. NRSgnal точно відповідає enes Рорсинхронні сироватки DASExpermenes, але заперечують еволюцію 1 (мереверсал). Опишіть Дскуссона NRSgnals у розділі 3.1. A3

A3: Придушення суми смуг напруги (TOSS) [Dx8.1] Послідовність TOSS, як видно з пульсуючих mndesens, з можливими різними пульсаціями. Їх ефект показує, що на початку збору даних (= 0) усі вектори агнезації, незалежно від кутів EULER α, β, γ, мають однакову фазу (наприклад, 0). З цього одразу випливає, що f * (γ) = 1. Крім того, HAHNEchoDelay буде зміщений після світлового імпульсу, що призводить до перефокусування соропного хімічного зсуву при = 0 і, отже, до фазових спектрів. Довжина послідовності TOSS залежить від типу T R, але можливі також оповіщення про оленів. TOSS () TOSS TT ωσ 0 так eef ωr = 1 (γ) TOSS TT ωσ 0 так eed R f = θδ (θω γ) (θ) TOSS TT ωσ 0 так θ ωr γ = ee dθ eeef (θ) d γ TTOSS T 0 so R ωσ ω γ θ = eee dγ e dθ ef (θ) Де введення символу KRONECKER lefer: γ dγ e = δ 0 TOSS TT ωσ 0 so ωr = eee δ F TOSS TT TOSS ωσ 0 so ee I0. 0 * Де Дскуссон із NRSgnals знайшов хороший розд.3 . A4

A4: Індуковані обміном діапазони Spnnng (EIS) [Yang87] Поєднання реальних експериментів вдалося як AnEcho COS SIN. De schze повинен бути синхронним відповідно до умови τ m = N T R m ASRoaon. EIS, j () TOSS T 0 j T 0 so 0 j ωσ T ωσ 0 so * RR m R m R = ee 1 f (ω 0 γ) eef (ωτ γ) f (ωτ ω γ) RS: ωr τ = πn TOSS TT ωσ 0 so j * = eef (γ) f (γ) f (ω γ) TOSS TT ωσ 0 so j * R = eef (γ) f (γ) dϑδ (ϑω γ) f (ϑ) TTOSS T ωσ 0 so j * ϑ ωr γ = eef (γ) f (γ) dϑ eeef (ϑ) dγ TOSS TT ωσ 0 so ωr γ j * ϑ = eee dγ ef (γ) f (γ) dϑ ef (ϑ) TTOSS T ωσ 0 so ωr j * 0 = eee FF R. De Dskusson з NRSgnal sm глава 3. Показано (рівняння 3). A5

A5: Спектроскопія обміну OneDmensonal, проведена компанією Sdeband Alernaon (ODESSA) [Gerar96] Поєднання двох реальних експериментів було успішним як AnEcho COS SIN. De schze повинен бути синхронним відповідно до умови τ m = N T R m ASRoaon. Експерт ODESSAexperms відповідає роорсинхронним сироваткам DASexpermen з консанічним розвитком 1 = T R /. TR 1 = ωr 1 = π ODESSA, j () TR/j T ωσ R 0 so T * jj T ωσ 0 so * R m R m R RS: ωr τ = πn = eef (γ) f (π γ) eef (π ω τ γ) f (π ω τ ω γ) (TR /) j TT ωσ R 0 so * jj ωσ 0 so * = eef (γ) f (π γ) ef (π γ) f (π ω γ ) (TR /) j TR 0 так T ωσ ωσ 0 так * jj * R = eeef (γ) dϑδ (ϑπγ) f (ϑ) f (ϑ) dφ δ (φ ϑω) f (φ) (TR /) T = eej T ωσ R 0 so d π γ e = (1) ωσ 0 so * jef (γ) dϑ eeef ϑ f ϑ dφ eeef φ ϑ π γ j * Nφ Nϑ NωR () () () N (TR /) j TR 0 T ωσso ωσ 0, тому NωR (1), N γ * j (N) ϑ j * Nφ = eeee dγ ef (γ) dϑ ef (ϑ) f (ϑ) dφ ef (φ) (TR /) j T ωσ R 0 so T ωσ 0 so NωR DAS, j NN eeee (1) I. R De Dskusson of NRSgnals sn глава 3.3 показаний. A6

A6: мереверна ОДЕСА (родесса) [Re97] Поєднання реальних експериментів є успішним як відлуння COS SIN. De schze повинен бути синхронним відповідно до умови τ m = N T R 1 м ASRoaon. = T/ω = π 1 RR 1 родесса, j () (TR /) j T ωσ R 0 so T j * j T ωσ 0 so * R m R m R = eef (γ) f (π γ) eef ( π ω τ γ) f (π ω τ ω γ) 1 TR: ωr τ = π (N) (TR /) j T ωσ R 0 so T j * j T ωσ 0 so * = eef (γ) f (π γ) eef (π π γ) f (π π ωr γ) TR = 'ωr = π ωr' T 'TRT j R ω 0 (σ so σ so) ωσ 0 so' j * j * = eeef (γ) f (π γ) f (γ) f (π ω 'γ) γ = γ' π TR 'j TT ω0 (σ) R so σso ωσ 0 so' * jj * R TR 'j TT ω0 (σ) R so σso ωσ 0 так '* jj * = eeef (γ') f (γ 'π) f (γ' π) f (ω 'γ') = eeef (γ ') dϑδ (ϑ πγ') f (ϑ) f ( ϑ) f (ϑ ω 'π) TR' j T 0 () RT ω σso σso TR 'T j T ω0 (σ) R так σso ωσ 0 так' * j = eeef = ee (γ ') dϑδ ϑ πγ f ϑ f ϑ dφ δ φ ϑω π f φ j * (') () () (R') () e dγ '(N) π (N) e = (1) ωσ 0 so' * jf (γ ') dϑ eeef ϑ f ϑ dφ eeeef φ ϑ π γ 'j * NN NωR' N () () φ ϑ π () TR 'j T 0 () RT ω σso σso ωσ 0 so' (N) NωR '= eee ( 1) e TR 'j T ω0 (σ) R so σso T ωσ 0 so' eee, N γ * j (N) ϑ j * Nφ γ γ ϑ ϑ ϑ φ φ def () d e f () f () d e f () N e (1) I. NωR '(N) DAS, j N N R R De Dskusson з NRSgnals s n Розділ 3.4 показано. A7

d γ TOSS T 1 ωσ 0 so1 ωσ 0 so T = eeeeee dϑ ef (ϑ) dφ ef (φ) dγ e, N R1 NR γ0 (N) * N ω ω ϑ φ γ γ dγ e = δ 0 TOSS T 1 T 0 so 1 0 so NRNN ωσ ωσ ω ϑ eeeedef * φ = ϑ (ϑ) dφ ef (φ) N e γ 0 Зникнення цього терміна означає, що можна використовувати жваві Tmngs і довжини T nv.toss послідовності Nvers TOSS . TOSS T 1 T ωσ 0 so1 (NωR ωσ 0 so) AS e e e IN N =. Де Дскуссон з NRSgnals знайшов чудового хлопця. A9

A8: TOSS Isorop/Ansorop Correlaon [DeLac9] цієї послідовності імпульсів, обчислюється, що ndreke Dmenson з DKorreklaonsspekrums визначається лише анзоропним хімічним зсувом і тим, що perodsch m ω R s. Поєднання двох реальних результатів Експерименту відображає COS SIN. Цей експеримент працює лише в тому випадку, якщо довжина двох послідовностей TOSS містить рівно N T R, а потім також виступає в якості аргументів для двох функцій. TOSS (,) 1 TOSS TTOSS 0 T ωσ 0 so 0 T * ωσ 0 so TRR 1 R = ee 1 f (ω 0 γ) ee 1 f (ω ω γ) TOSS T ωσ 0 so T * eeff R1 R = ( γ) (ω ω γ) TOSS T ωσ 0 так T * eefd R1 R f = (γ) ϑδ (ϑγω ω) (ϑ) TOSS T ωσ 0 так T * ϑ γ ωr1 ωr = eef (γ) dϑ eeeef (ϑ ) dγ TOSS TTR 1 (ωr ω0σso) * TOSS TT ωr1 (ωr ω0σso) AS ω γ ϑ = eee dγ ef (γ) dϑ ef (ϑ) = eee I. Детальний опис Дскуссона NRSgnals та Егеншаф овець знахідок DKorms .4 (див. Рис. 31). A10