Надважкі елементи
один кінець ядерної діаграми 2008 120 119 118 267 268 271 272 275 276 279 280 278 281 284 285 286 282 283 287 288 289 290 291 292 293 294 117 116 115 114 SHE 113 263 265 266 267 259 264 269 270 271 262 272 268 277 278 273 274 261 112 Rg Ds Mt 262 266 265 264 261 260 259 258 257 263 Hs 263 Bh Sg Db Rf 162 184 A-розпад Надано люб'язно К. Моріта (RIKEN) 2008/10/2 A Спонтанне ділення FJS в Парижі Розпад A + або EC 2 2
KEWPIE 2 Основні характеристики Статистичний код, який може обчислити ймовірності нижче 10-12 за кілька секунд Динамічний код, який може обчислити дуже довгий час поділу (більше 10-18 с) -> дає сильні обмеження на heЕшелл А. Маркікс, дисертаційний університет Кан, 2007
Важко розрізнити експериментально Реакцію складно розрізнити експериментально
Перешкода експериментальному синтезу C. Sahm та співавт., Nucl. Фіз. A441 (1985) 316
Тематичний вигляд процесу термоядерного синтезу 48Ca + 238URB = 14,14fm RC = 11,86fm RLB = 9,5fm R V 库仑 能 液滴 能 RLB RC RB Чи можемо ми дослідити окремо: бар'єри термоядерного синтезу
Моделі сполучених каналів Коди зв’язаних каналів можуть дуже точно відтворювати поперечні перерізи плавлення. Див. N. Rowley et al., Phys. Lett. B632 (2006) 243 Обмеження: Для дуже важких іонів існують чисельні проблеми. Суто квантовий підхід не дозволяє знати початкові умови другої стадії плавлення. Проект: Розробка напівкласичної моделі "зв'язаних каналів"
Характеристика стійкості надважких елементів за їхнім життям Z = 124 A = 312 Щонайменше 12% ядер із терміном життя більше 10-18 с Z = 120 A = 296 Щонайменше 10% ядер із тривалістю життя більше 10- 18 с Z = 114 A = 282 Немає ядер (число менше за поріг чутливості) з тривалістю життя більше 10-18 с Прогнози стабільності (бар'єр ділення ядер) D 'за P. MÖLLER et al., At. Dat. І Nucl. Дат. Вкладка. 59 (1995) 185 Вимірювання в GANIL за допомогою тіньової техніки в монокристалах Максимальна стійкість не в місці, передбаченому цією моделлю Пошук максимальної стійкості: подвійні магічні ядра? Техніка тіні в монокристалах не дозволяє проводити це дослідження (потрібні квазідосконалі кристали) ⇒ Використання атомного годинника для вимірювання часу поділу
Співпраця: RCNP, Осака: Педагогічний коледж Хучжоу: Педагогічний коледж Ясухіса Абе Хучжоу: Університет Кайван Шень Анкара: Університет Бюлента Йільмаза Умельбуагі Айсауі Зіар ГАНІЛ, Кан Д.Б.
Кандидат Чжао-Цін Фен Інститут сучасної фізики, Ланьчжоу, Китай 16 публікацій, що стосуються цього питання
Теоретичне перешкоджання плавленню Swiatecki et al, PRC71 (2005) 014602
Специфіка KEWPIE 2 Це не код Монте-Карло для обчислення дуже низьких ймовірностей. Він базується на дискретизації в бункерах енергетичних спектрів:
KEWPIE 2 Вільні параметри Енергія корекції оболонки -> поправочний коефіцієнт Енергія демпфування Спочатку Ed = 18,5 МеВ Знижене тертя = 2,1021 с-1 А. Мархі, Ю. Абе та Д.Б., в процесі підготовки
KEWPIE 2 Результати EE/2 Гарячий синтез (Z = 112, 114, 116) Холодний синтез 108 110 111 112 113 113 f 0,3 0,23 0,2 0,15 0,1 Чи можна довіряти перетину плавлення? А. Маркікс, кандидатська дисертація, Університет Кан, 2007
Прямий доказ за тривалий час Перший набір даних (2003) 238U + Ni Z = 120 прямий доказ за довгий час поділу Другий набір даних (2005) 238U + Ge Z = 124 прямий доказ за довгий час поділу 208Pb + Ge Z = 114 Немає натяку на тривалий час життя Квазіпружна (мішень) Мінімальний час обумовлений тепловими коливаннями атомів на ретикулярних планах M. Morjean et al, Eur. Фіз. J. D45 (2007) 27 & PRL (2008)
Модель іграшки Bf = Bn Розподіл проти випаровування нейтронів Розв'язування рівнянь Бейтмена: Bn = 6 МеВ і Bf константа вздовж ланцюга Просте аналітичне рішення Час поділу нейтронів перед розщепленням Девід Вільгенбус, головний звіт, GANIL 1998, неопублікований
Модель іграшки Розподіл часу поділу Bf = Bn/2 Bf = Bn Bf = Bn/5
Час поділу рівнянь Беймана з урану дискретизується та вирішується чисельно. Дані отримані методами блокування кристалів F. Goldenbaum et al., PRL82 (1999) 5012 Нижче 50 МеВ спостерігали асиметричне ділення
Розподіл часу ділення Z = 124 Тільки випаровування нейтронів Ми перевірили заряджені частинки: це не змінює кривих
Потенціали зі структурою Для того, щоб зрозуміти наслідки потенційної структури за межами сідлової точки, розглянуто дві потенційні форми. форма з одним ударом Деякі можливі форми з подвійним ударом (ізомерія) форма з одним ударом Форма з одним ударом Bf оптимізує час поділу: 2 бар’єри≈3x1 бар’єр
Модель іграшки з подвійною лункою Числово вирішуємо рівняння Ланжевена, включаючи випаровування нейтронів Ed = ∞ Додаємо схему випаровування Монте-Карло за формулою Вейскопфа Розподіл часу розподілу не може бути оцінений кодом Ланжевена через коливання ... E * = 70 МеВ, M = A/4, Bn = 6 МеВ
Часткові висновки Результати експериментів із блокуванням кристалів означають, що в ланцюзі є деякі елементи з великим бар'єром ділення. Що можна сказати про таблицю Меллера і Нікса для ВОН? Z = 114: немає суперечності Z = 120 & Z = 124: проблеми Ізомерна структура може збільшити час ділення: Важливо для актиноїдів Не для ВОН? Ми не можемо виключити інші явища, такі як: зменшене тертя, яке не може бути постійним бар'єром ділення, що зростає з енергією збудження (ефект сполучення)
Дисипативні бар'єри Процес термоядерного синтезу можна наблизити як дифузію через простий параболічний бар'єр Ефективний бар'єр, щоб половина частинок пройшла через сідло Y. Abe, D. B., B.G. Giraud і T. Wada, Phys. Преподобний E61, 1125 (2000) D. B., Y. Abe та JD Bao, Eur. Фіз. J. A18, 627 (2003)
Немаркові ефекти Узагальнене рівняння Ланжевена Три режими: малий : як марковій із зниженим середнім тертям : коливання виглядають великими : тертя зникає D.B., Y. Lallouet, J. Stat. Phys. 125 (2006) 477
Дякуємо за увагу Висновки Виклик бар'єрам ділення Як пояснити тривалий час поділу, що спостерігається? Перешкода термоядерному синтезу надає певні обмеження бар'єрам термоядерного синтезу. Шия є ключовим параметром для симетричних систем, добре Для асиметричних систем, що перебувають у процесі, розсіювання залишається оцінювати іншими засобами Дякую за увагу
Характеристики фрагментів, виявлених при 20 град при 60 ≤ Z1 ≤ 85 (U + Ni) time Час реакції довше 10-18 с принаймні 10% подій Z1 + Z2 = 120 Дуже низька кратність проміжного масового фрагмента (MIMF ≈ 4 10-3, як виявлено INDRA) Кратність легких заряджених частинок ≈ 7 10-2, як виявлено INDRA Кінематика в хорошій відповідності з очікуванням на фрагменти ділення Кінетична енергія за погодженням із систематикою Віоли
Бар'єр ділення як функція розрахунків температури FTHFB, дисертація Лагет, Орсе, 2007
Потенціали зі структурними основними рівняннями Ми використовуємо швидкість Крамерса, щоб перестрибнути потенційні бар'єри T> 2, будь-який T NLRT.k = 3,2 Y. Lallouet, приватне спілкування