СЕРІЯ RLC СХЕМИ В ПРИНУДЖЕНІЙ СИНУСОІДАЛЬНІЙ ЦІНІ - PDF Завантажити безкоштовно
Ми можемо визначити смугу пропускання на рівні 3 дБ. 4> 4 Дискримінантний балон + + ± + 4 Розчин селе є фізично прийнятним (>) D де + + 4 ст. Від + 4 4> 4 + Дискримінантний бачок + + ± + 4 Селерозчин є фізично прийнятним (>) D де + + Тому ми вираховуємо qe: 4 примітка: Цей результат повинен бути відомим Якщо коефіцієнт якості великий, смуга пропускання мала, схема є вибірковою. Більша смуга пропускання por n смуга пропускання: n частота, ми маємо надлишкову afn plsations, ми маємо: відтепер схема є більш вибірковою (вузька смуга пропускання), що фактор якості є великим (малий опір) Проведені раніше криві підтверджують результат f max max 8 6 5 4 5 5 5 3 35 Circit LC series вимушене синсоїдальне его (3-) Page 3 sr 8 JN Bery
Ланцюг серії LC примусовий синзоїдний егім (3-) Сторінка 4 sr 8 JN Bery
I4 Фазовий зсув виходу щодо входу Фазовий зсув виходу щодо входу: ϕ arg (H (j)) arg + ja) Спрощена фаза фазового зсуву j π Si, H (j), тому ϕ jj π Si, H (j), отже, j () Si, H (j), отже, ϕ b) Повне Etde Для визначення ϕ вираз tan ϕ не є sffit, кут не буде визначений q до π Тому жирне вказувати cos ϕ o sin ϕ tan (ϕ) π π cos (ϕ) cos ϕ>, тому ϕ, + L etde похідної від ϕ відносно is робиться легко шляхом диференціації tan ϕ d (tanϕ) dϕ d> (>>), ϕ ϕ 5 5 5-5 Інтерпретація: ми перебуваємо у фазі sat of π qi стає атором Це відтепер швидше, що фактор якості великий (опір малий) фаза sr l вхід Circit LC series примусовий синзоїдний egime (3-) Page 5 sr 8 JN Bery
II ВИВЧЕННЯ НАПРЯМУВАННЯ НА ЗВЯЗКАХ КОНДНАТУ II Розрахунок передавальної функції Розширюємо напругу на клемах резистора dn ланцюга LC серії A BF подає синзоїдну напругу v () t cos m (t) Шукаємо vs () t в вимушений синсоїдальний режим Ми розпізнаємо n ділення напруги jc H (j) + jl + jc II Канонічна форма Є багато можливих канонічних форм (див. розділ про фільтри) Ми намагаємося ідентифікувати з: HH (j) (eq) j + Для ідентифікації рівняння () та (), необхідно перетворити рівняння, щоб з'явився термін + j (). Множимо на jc a nterate і називаємо: H (j) LC + jc H Ідентифікація: D де; і H LC LC CC Зменшена пльзація визначається: H (j) + jv VI i LC jl jc v SVH (j) VS cos () (ϕ) exp (ϕ) vt V mmv S cos t + VS j S m S m Sm H (j) Відношення амплітуди V (називається коефіцієнтом посилення та відзначається) m (H j) () (V) arg () arg arg ϕ зсув фази v S щодо ve II3 Etde d коефіцієнт посилення H (j) + + () () Портдієр як функція, необхідно визначити знак похідної 3 d + d () () 3 d + () () ddod + Circit LC ряд вимушеного синзоїдного egime (3-) Сторінка 6 ср 8 JN Бері
dod Це можливо лише в тому випадку, якщо у нас тому випадки dex: Якщо: dd все ще зменшується (), () та if, Якщо>: dds скасовує por і проходить через n maximm por max + 4> max bg if >> 8 6 5 > резонанс 4 Знижена резонансна пльзація поступається тому 5), тоді, нехай і Цей результат узагальнює, якщо () () називається assi le facter de srtension Потрібно взяти передспілкування в ТП, оскільки ми не можемо мати певної напруги до напруга пробою d конденсат! Корб представляє горизонтальну дотичну в Si>, ми можемо визначити смугу пропускання на рівні 3 дБ. У нас є дельксація і для них max () () Смуга пропускання така: ми можемо показати qe, якщо >>, відтепер схема є вибірковою (вузька смуга пропускання) qe коефіцієнт якості великий (малий опір) Por, ми маємо протиставлену максимуму pe: резонансний потік, тоді qe дуже великий спереду, у нас немає динамічного резонансу 3/(4)/Це означає нехтування/спереду Ланцюг серії LC вимушений синзоїдний егім (3-) Page 7 sr 8 JN Bery
II4 Фазовий зсув виходу щодо входу Передача функції: H (j) + j H j + j Фазовий зсув виходу щодо входу: g arg (()) arg () a) Спрощений стан фазового зсуву Si, H (j), тому ϕ Si, H (j) томуϕ π o π Як зробити висновок? Дійсна частина деномінації π Уявна частина деномінації Аргумент деномінації знаходиться між і π Оскільки ϕ протилежна аргументу деномінації, ми маємо ϕ π Si, H (j), тому ϕ b) є повним tanϕ та sinϕ sin ϕ> (а не π, тому що [] 4 6 8 4 6 8-5 - -5.5 ϕ - 5-5 -3 На тойорсі ϕ