Курс курсу електромагнетизму Фізагрега 7 Рух зарядів у провіднику

Вступ

\ begind ^ 2q = (n \, q) \ times \ overrightarrow \, dt \ cdot \ overrightarrow \, dS \ end

\ begindi = \ dfrac = n \, q \, \ overrightarrow \ cdot \ overrightarrow \, dS \ end

\ beginI = \ iint_S n \, q \, \ overrightarrow \ cdot \ overrightarrow \, dS \ end

З цього виразу \ (\ overrightarrow \) виражається в \ (A.m ^ \).

Місцевий Омський закон

\ begin & m \ dfrac> = q \ overrightarrow-h \ overrightarrow \\ \ Longleftrightarrow & \ dfrac> = \ dfrac \ overrightarrow- \ dfrac \ overrightarrow \\ \ Longleftrightarrow & \ dfrac> + \ dfrac \ overrightarrow = \ dfrac overrightarrow \ label \ end

Конкретне рішення, отримане пошуком рішення типу \ (\ overrightarrow = \ overrightarrow \), варте \ (\ dfrac \ overrightarrow \).

Вираз місцевого закону Ома

Примітка

Провідник у формі дроту, підданий натягу

Виразимо співвідношення \ (U/I \):

\ beginI = \ gamma \ iint_S \ overrightarrow \ cdot \ overrightarrow dS \ end

\ begin \ int_A ^ B \ overrightarrow \ cdot \ overrightarrow = V (A) - V (B) = U_ \ end

Отже, співвідношення \ (U/I \) варто:

Примітка

Ефект Холла

Пояснення

\ beginE_H = v \, B \ text < et >U_H = E_H \ раз l \ кінець

З \ (l \) ширина струмопровідної пластини.

Ефект Холла та сила Лапласа

\ begind \ overrightarrow = \ rho_m d \ tau \ overrightarrow \ klin \ overrightarrow + \ rho_m d \ tau \ overrightarrow + \ rho_f d \ tau \ overrightarrow \ end

Як і \ (\ rho_m = - \ rho_f \), останні два терміни зміщуються:

\ begin d \ overrightarrow & = \ rho_m d \ tau \ overrightarrow \ klin \ overrightarrow \\ & = \ overrightarrowd \ tau \ wedge \ overrightarrow\ кінець

Це вираз сили Лапласа для провідника, пройденого об'ємним струмом.

Для потокового потоку ми маємо:

\ begin \ boxed = Я \ overrightarrow \ клин \ overrightarrow> \ кінець

---