Вимірювання властивостей насоса кріогенної поверхні - PDF Безкоштовно завантажити

Вимірювання властивостей насоса кріогенної поверхні Дисертація на здобуття наукового ступеня доктора природничих наук, подана на відділ фізики Університету Йоганна Вольфганга Гете у Франкфурті-на-Майні Фредеріком Чиллом з Франкфурта-на-Майні, Франкфурт, 2015 (D 30)

вимірювання

прийнято як дисертацію фізичним факультетом Університету Йоганна Вольфганга Гете. Декан: проф. Рене Рейфарт Рецензент: проф. Олівер Кестер Елвін Шемпп Дата суперечки: 30 березня 2016 р. 6

Зміст I Зміст 1 Вступ 1 2 Теоретичні основи 3 2.1 Динаміка газу в надвисокому вакуумі. 3 2.1.1 Системи з обмеженою провідністю. 8 2.1.2 Теплова піт. 10 2.1.3 Аналітичний розрахунок середнього вільного пробігу в трубах та сферах UHV. 11 2.2 Вимірювання тиску за допомогою іонізаційних вакуумметрів. 14 2.2.1 Нижня межа діапазону вимірювань. 14 2.2.2 Екстрактор іонізаційний вакуумметр. 15 2.3 Генерування кріогенних температур за допомогою ГМ-кріоохолоджувача. 16 2.4 Кріогенне відкачування. 17 2.5 Кінетика адсорбції-десорбції. 18 2.5.1 Модель кривої відкачування Хобсона. 21 2.5.2 Модель рудих кривої викачування. 22 2.6 Динамічний вакуум та його моделювання. 23 2.6.1 Втрати від перевантаження іонів випромінювання в залишковий газ. 23 2.6.2 Основні функціональні можливості StrahlSim. 25 2.6.3 Локально дозволена модель вакууму в StrahlSim. 26 2.6.4 Впровадження поверхневих насосів. 28 3 Розробка та характеристика випробувального стенду для кріоперекачування 29 3.1 Концепція випробувального стенду. 29 3.2 Вимірник для характеристики властивостей насоса кріогенної поверхні. 30 3.2.1 Тепла частина. 31 3.2.2 Холодна частина. 32 3.2.3 Дані конструкції. 35 3.2.4 Кріогенна рівноважна температура як функція потужності електричного нагріву. 35 3.2.5 Шорсткість та випромінювальна здатність кріогенної поверхні. 36

12 Теоретичні основи Його точне положення не має значення через симетрію. Таким чином, усі траєкторії можуть починатися з цієї точки, не обмежуючи загальності. Потім їх довжина повинна бути усереднена за півкулею, утвореною можливими кутами випромінювання. Для цього доцільно вказати це як функцію кутів ϑ та φ стандартної сферичної системи координат, вісь z якої спрямована в напрямку нормалі поверхні. Для цього можливі траєкторії T в трубі радіусом R спочатку параметризуються в декартових координатах з параметрами 0 α