Вплив ефекту Клейна-Нішиної
Через дуже високу енергію електронів, зворотний процес Комптона може бути обмежений, якщо він протікає в режимі Клейна-Нішиної: енергія цільових фотонів, видно з кадру спокою електронів, не є нікчемною. Цей ефект передбачає квазілінійну, а вже не квадратичну, залежність між варіаціями амплітуди X та гамма-випромінювань (модель SSC) та збільшенням частоти комптонського зворотного піку, слабшого, ніж піку синхротронне випромінювання [122]
Тільки фотони, енергія яких знаходиться нижче порога Клейна-Нішиної, можуть розсіюватися з поперечним перерізом Томсона, тобто де енергія, при якій спостерігається розрив зворотного комптонівського спектра [191]. Ми можемо пов’язати межу між режимами Томсона і Клейна-Нішини з енергією цільових фотонів за. У таблиці 12.1 наведено максимально можливі значення коефіцієнта Лоренца електронів в режимі Томсона як функції енергії фотонів-мішеней (). Видно, що лише розсіювання фотонів-мішеней у випадку моделі EC Ly дозволило б, можливо, повністю помістити в режим Томсона і, таким чином, уникнути розриву спектра без будь-якої іншої гіпотези.
Однак ми можемо усунути поломку внаслідок ефектів Клейна-Нішиної і створити плоский спектр щільності енергії навіть при дуже високій енергії, якщо функція розподілу електронного впорскування відповідає закону потужності, пропорційному такому, як, наприклад, що це може бути прогнозується в моделях прискорення удару для сильних ударів. У цьому випадку функція розподілу електронів порушується ефектами Клейна-Нішиної таким чином, що майже точно компенсується цими ж ефектами на спектр продукції [192]. |